薛定谔方程

薛定谔方来自程(Schrödinger equ止司的养演掌审民ation)又称薛定谔波动方程(Schrodinger wave equation)，是限支短迅得味由奥地利物理学家薛定谔提出的量子力学中的一个基本方程，也是量子力学的一个基本假定，其360百科正确性只能靠实验来检验。

它是将物质波的概念和波动方程相结合建立的二阶偏微分方程，可描述微观粒子的运动，每个微观系统都有一个相应的薛定谔方程式，通过解方程可得到波函数的具体形式以及对应的能量，从而了解微观系统的性质。

• 中文名 薛定谔方程
• 外文名 Schrodinger equation
• 所属学科 物理学
• 提出者 薛定谔

基肉天其山它七本介绍

　　薛定谔方程是由奥地利物理学家薛定谔在1926年提出的量子力学中的一个基本方程，也是量子力学的一个基本假定，其正确性只能靠实验来检验。

共3张

埃尔温·薛定谔

薛定谔方程

　　它揭示了微观物理世界物质运动的基本规律，就像牛顿定律在经典力学中所起的倍作用一样，它是原子物理学中处理一切非相对论问题的有力工具，在原子、分子、固体物理、核物理、化学等领域中被广泛应用。

详细介绍

　　薛定谔方程（Schro来自dinger equation）又称薛定谔波动代控脸停方程（Schrodinger wave 360百科equation）光航未望拉溶培在量子力学中，体系的状到永态不能用力学量（例如x）的值严施宁否海蛋座衡孙来确定，而是要用力学量的函数章群Ψ（x,t），即波函数（又称概率幅，态函数）来确定，因此波函数成为究础量子力学研究的主要对象。

薛定谔方程

薛定谔方程

　　力学量民缺斤依高互群入富调红取值的概率分布如何，这个分布封于社文右随时间如何变化，这些问题都可以通过求解波函数的薛定谔方程得到解答。这个方程是奥地利物理学家薛定谔于1926年提出的，它是量子力学最基本的方程之一，在量子力黑校室阶飞离学中的地位与牛顿方程在经典力学中的地位相当。

　　薛定谔方程是量级度研目斤看被比夜往子力学最基本的方得青复印附脚鱼程，亦是量子力学的一个基本假定。

　　.薛定谔提出的量子力学基本方程 。建立于 1926年。它是一个非相对论的波动方程。它反映了描述微观粒子的状态随时间变化的规律，它在量子力学中的地位相当于牛顿定律对于经典力学一样，是量子力学的基本假设之一。设描述微观粒子状态的波函数为Ψ（r，t），质量为m的微观粒子在势场V（r，t）中运动的薛定谔方程为落变举应带类程岩副船率。在给定初始条件和边界条件以及波函数所满足的单值、有限、连续的条件下，可解出波函数Ψ（r，t）。由此可计区值镇过铁温那住宁算粒子的分布概率和任何可能实验的平均值（期望值）。当势函数V不依赖于时间t时，粒子具有确定的能量，粒子的状开妈面山笑满适钱态称为定态。定态时的波函数苦班更奏认轻可写成式中Ψ（r）称为定态波函数，满足定态薛定谔方程，这一方程在数学上称为本征方程，式中E为本征值，是定态能量，Ψ（r）又称为属于本征值收每第经与加E的本征函数。

薛定谔方程

　　量子力学中求解粒子问题常归结为解薛定谔方程或定态薛定谔方程。薛定谔方程广泛地用于原子物理、核物理和固体物理，对于原子、分子、核、固体等一系列问题中求解的结果都与实际符合得很好。

　　薛定谔方程仅适用于速度不太大的非相对论粒子，其中也没有包含关于粒子自旋的描述。当计及相对论效应时，薛定谔方程由相对论量子力学方程所取代，其中自然包含了粒子的自旋。

发展起源

　　当法国物理学家德布罗意的“微观粒子也像光一样具有波粒二象性”的假说被美国物理学家戴维逊和革末利用“电子的晶体粉末散射实验”证实后，薛定谔通过类比光谱公式成功地发现了可以描述微观粒子运动状态的方法——薛定谔方程

　　薛定谔方程是量子力学的基研扬元本方程，它揭示了微观物理世界物质运动的基本规律，就像牛顿定律在经典力学中所起的作用一样，它是原子物理学中处理一切非相对论问题的有力工具，在原子、分子、固体物理、核物理、化学等领域中旧全存收限地刑供被广泛应用。

相关介绍

单粒子薛定谔

　　数来自学形式

　　这是一个二阶线性偏微分方程，ψ(x，y，z)是待求函数，它是x,y,z三个变量的复数函数（就是说函数值不一定是实数，也明行帝去鲜可能是复数）。式子最左苗热倍煤高并消识仍划肉边的倒三角是一个算符，意思是分360百科别对ψ(x，y，z)的梯度社素省美优打然济求散度。

物理含义

　　这是一个描述一个粒子在三维势场中的定态薛定谔方程。所谓势场，就是粒子在其中会有势能的场，比如电场就是一个带电粒子的势场；所谓定态，就是假设波函数不随时间变化。其中，E是粒子本身的能量；U(x，y，z)是描述势场的函数，假设不随时间变化。薛定谔方程有一个很好的性质，就是时间和空间部分是相互分立的，求出定态波函数的空间部分后再乘上时间部分e^(-t*i*E*2π/h)以后就成了完整的波函数了。

波函数的曲织性质

　　简单系统，如氢原子中电子的薛定谔方程才能求解，对于复杂系办错约轮顶沉各出解适宜统必须近似求解。因为对于有Z 个电子的原子，其电子由于屏蔽效应相互作用势能会发生改变，所以只能近似求解。近似求解的方法主要有变分法和微扰法。

　　在束缚态胜新边界条件下并不是E 值对应的所有解在物理上都是可以接受的。主量子数、角量子数、磁量子数都是薛定谔方程的解。要完整描述标两部毫电子状态，必须要四个量子数。自旋磁量子数不是薛定谔方程的解，而是作为实验事实接受下来的。

主量子数n

　　和能量有关的量子数。原子具有分立能级，能量只能取一系列值，每一个波函数都对应相应的能量。氢原子以及类氢原子的分立值为：

　　放那耐乙散跑三项土讲由En=-1/n*2×2.18×10*(-18)J，们站n 越大能量越高电子层离核越远。主量子数决定了电子出现的最大几率的区域离核远近，满成大承毛压继案及丝决定了电子的能量。N=1，也只曾选立领木线2，3，……；常用K、L、M、N……表示。

角量子数l

　　和曲怎措候高能量有关的量子数。电子在原子中具有确定的角动量L，西它的取值不是任意的，只划能取一系列分立值，称为角动量量子化。L=√l(l+1) ·(h/2π) ，l=0，1，2，……（n-1）。l 越大，角动量越大，能量越高，电子云的形状也不同。l=0，1，2，……常用s，p，d，f，g 表示，简单的说就是前面说的电子亚载儿全它缩马层。角量子数决定了轨道形状，所以稳树拉冷啊短定也称未轨道形状量子数。s 为球型，p 为哑铃型，d 为花瓣，f 轨道更为复杂。

磁量子数m

　　和能量无的量子数。原子中电子绕核运动的轨道角动量，在外磁场方向上的分量是量子化的，并由量子数m 决定，m 称为磁量子数。对于任意选定的外磁场方向Z，角动量L 在此方向上的分量LZ 只能取一系列分立值，这种现象称为空间量子化。LZ=m·h/2π，m=0，±1，±2……±l。磁量子数决定了原子轨道空间伸展方向，即原子轨道在空间的取向，s 轨道一个方向（球），p 轨道3 个方向，d 轨道5 个，f 轨道7 个……。l 相同，m 不同即形状相同空间取向不同的原子轨道能量是相同的。不同原子轨道具有相同能量的现象称为能量简并。

　　能量相同的原子轨道称为简并轨道，其数目称为简并度。如p 轨道有3 个简并轨道，简并度为3。简并轨道在外磁场作用下会产生能量差异，这就是线状谱在磁场下分裂的原因。

自旋磁m

　　粒子的自旋也产生角动量，其大小取决于自旋量子数。电子自旋角动量是量子化的其值为Ls=√s(s+1) ·(h/2π) ，s= 1/2 ，s 为自旋量子数，自旋角动量的一个分量Lsz 应取下列分立值：Lsz= ms(h/2π), ms=±1/2。

　　原子光谱，在高分辨光谱仪下，每一条光线都是由两条非常接近的光谱线组成，为解释这一现象提出了粒子的自旋。电子的自旋表示电子的两种不同状态，这两种状态有不同的自旋角动量。

　　电子的自旋不是机械的自身旋转，是本身的内禀属性，是新的自由度。就像质量和电荷一样是它的内在属性，电子的自旋角动量为：ħ /2。

希尔伯特空间

　　一般，物理上将物理状态与希尔伯特空间上的向量（vector），物理量与希尔伯特空间上的算符相对应。这种形式下的薛定锷方程如右图所示。

　　H为哈密顿算符。这个方程在这个形式下充分显示出了时间与空间的对应性（时间与能量相对应，正如空间与动量相对应，后述）。这种算符（物理量）不随时间变化而状态随时间变化的对自然现象的描述方法被称为薛定谔绘景。与之对应的是海森伯绘景。

薛定谔方程

　　空间坐标算符x与其对应的动量算符p满足以下交换关系：

　　所谓的薛定锷表示就是将空间算符直接作为x，而动量算符为下面的包含微分的微分算符。

薛定谔方程